ВЗАЄМОДІЯ БІЖНИХ ХВИЛЬ З СТОЯЧИМИ ХВИЛЯМИ

ISSN (друкований варіант): 2073-0071

Ключові слова

Джерело, хвиля, випромінювання, рух

Перегляд статті

Анотація до статті

У статті отримано залежність довжини хвилі, що біжить, від її швидкості при випромінюванні нею хвиль меншої щільності. На відміну від класичного уявлення факту залежності маси хвилі від її швидкості, тут вважається, що швидкість хвилі у обуреному середовищі змінює довжину хвилі. При цьому обурення розглядається як взаємодія хвилі, що біжить з хвилею стоячої. Стояча хвиля синтезується в конденсаторі, в середу якого проникає хвиля, що біжить. Отриманий фазовий портрет руху хвилі, що біжить в стоячій хвилі, на підставі якого обчислений нелінійний коефіцієнт, що встановлює нелінійну залежність довжини хвилі від часу спостереження.

Текст наукової статті

Як відомо [1], в 1901 Кауфман запропонував експеримент, результат якого оцінили залежністю маси від швидкості. При цьому вважалося, що електрони, рух яких обурений електромагнітним полем, продовжують рух у вакуумі. Тим часом електрони, потрапляючи між обкладками конденсатора, взаємодіють з його хвильовим середовищем. Хвильове середовище конденсатора можна розглядати як простір, заповнений стоячими електромагнітними хвилями. Геометрія цього простору має форму еліпсоїда. Потік електронів слід визначити потоком хвиль, що біжить, геометрію простору яких визначає вихровий шнур, що біжить по поверхні конуса. Кордон розділу взаємодіючих потоків може бути визначений перетином конуса з еліпсоїдом. Ця межа тривимірна і має форму параболоїда, але якщо її спроектувати на площину, то форма кордону відхилиться відпараболи. Кауфман і вважав, що траєкторія руху електронів це парабола, що не відповідало експерименту. Це не відповідність і дозволило зробити висновок про залежність від швидкості. Проте відхилення траєкторії руху вихрового шнура від параболи викликане залежністю маси від швидкості, а спотворенням проектування траєкторії на площину спостереження, викликаним викривленням руху вихрового шнура серед стоячих хвиль. Нижче буде показано, що змінюється швидкість руху вихрового шнура і довжина хвиль у ньому. Тільки у вакуумі рух хвильових потоків має прямолінійний рух. Вакуум і слід розглядати як середовище-еталон, що характеризується максимальною швидкістю в ній хвиль, визначеної як швидкість світла (1). Серед обуреної хвилі поширюються зі швидкостями . Ця умова відповідає фізичному уявленню вакууму як середовища, яке має найменший опір руху в ній хвиль особливої природи, хвиль світлових. Це опір і оцінюється як хвильове, яке визначається співвідношенням проникності вакууму. Швидкість слід розглядати лише як вибір еталона швидкості, рівного деякої максимальної швидкості. Чисельне значення цієї швидкості при розрахунках немає значення, якщо визначати фізичні параметри числами еталонів, а як еталони будь-якого фізичного параметра приймати його максимальне значення. Це з визначення фізичного параметра, запропонованого Максвеллом . Фізичний параметр-це число еталонних одиниць [2]. У цьому випадку всі фізичні параметри будуть обмежені числом, що дорівнює одній одиниці. У формулі 1 проникності вакууму вважаються мінімальними, звідки швидкість визначається максимальною. Також період повторення екстремумів хвиль у роботі [3] обраний мінімальним, рівним ,тому запропоновано користуватися в подальшому частотою повторення екстремумів хвилі , яку слід визначати числами , також як швидкості визначати числами або. значення набуває в середовищі, яка визначена вакуумом або еталонним середовищем. Цей метод розрахунків має особливістю, коли він можливе застосування логічної функції: «якщо параметр більше 1, він дорівнює 1». Ця функція відповідає фізичним процесам, якщо відповідно до запропонованої вимоги вибирати як еталонів максимальні значення фізичного параметра. При цьому слід розуміти, що лише обмеженим фізичним процесам відповідатиме певне обмеження зверху його фізичних параметрів. Надалі і будемо розглядати процес руху хвильового потоку, що проникає в середовище конденсатора, до якого застосовується це правило. Рівняння руху хвилі-електрона, що проходить через електромагнітне поле конденсатора, записане у вигляді [1] (2) для подальшого аналізу: запишемо у вигляді: (3), На відміну від загальноприйнятого розуміння коефіцієнтів К і В як постійних, що характеризують прилад, тут належить , що ці параметри залежать від швидкості хвиль, що проникають в еліпсоїдне поле конденсатор U Це твердження засноване на відомому факті появи ЕРС, спрямованого проти струмів, що рухаються, і змінює сумарну напруженість поля в конденсаторі. Також індукція, яка характеризує взаємну дію поля в конденсаторі і поля наведеного в ньому потоком електронів, що рухається, змінюється в залежності від швидкості цього потоку. Тим самим, на відміну від загальноприйнятого факту залежності масиелектрона від швидкості, тут визнається залежність від швидкості потоку параметрів установки, що змінюють довжину хвилі. Для визначення довжини хвиль потоку електронів достатньо знати траєкторію руху потоку на екрані. Вектор швидкості підпорядковується векторному складання швидкостей. Оскільки рух хвиль інваріантний в будь-яких інерційних системах координат, то перетворення швидкостей з однієї в іншу систему координат має відповідати також перетворення Лоренца. Стоячу хвилю в приладі, що розглядається, створюють два джерела: електричний і магнітний. Хвилю, що біжить, випромінює активне джерело. Як активне джерело може виступати як радіоактивний елемент, так і елемент вторинного випромінювання, наприклад катод, що розігрівається, з будь-якого хімічного елемента. У стоячій хвилі час може відраховуватися фазовим запізненням між екстремальними значеннями швидкості осциляції хвиль, а розмах осциляцій хвилі можна оцінювати величиною проникнення хвилі вздовж координати z. При цьому, вважаючи що з хвилею, що біжить пов'язана рухлива інерціальна система координат, а зі стоячою хвилею- не рухлива система координат, між швидкостями і зв'язок може бути встановлена виходячи з перетворень Лоренца. Причому швидкості висловлюватимемо числами стандартів, обмежуючи швидкості значеннями, рівними 1. Тоді отримаємо[4]: . (4) Вирішуючи спільно рівняння 4, отримаємо: і (5) Рівняння 5 і 3 встановлюють однозначний зв'язок між швидкістю хвилі, що біжить, уздовж координати х і довжиною хвилі. При цьому зауважимо, що в обмеженнях 0-1, фазовий портрет руху хвилі біжучої є дугою еліпсоїда в площині (дивися малюнок 1). Як випливає з малюнка 1, швидкості хвилі, що біжить в ортогональних напрямках різні З малюнка випливає: 1. Максимально можливе значення швидкості 0015151038 приякою ще обидві швидкості є дійсними та позитивними числами. При максимальному значенні , , вектор швидкості хвилі, що біжить, дорівнює , Що більше еталонного значення швидкості на 1,52%. Проте зауважимо, що у формулі Лоренца швидкість З нашому уявленні необов'язково дорівнює Максимальної є швидкість U , що й проявляється як швидкість хвилі Черенкова. Отримане значення швидкості можна порівняти зі швидкістю хвилі Черенкова проникає через листочок целофану з показником заломлення У розрахунку швидкості за Гюйгенсом швидкість хвилі Черенкова склала U = 1,0168 [1], відмінність склала 0,16%. Це порівняння дозволяє зробити висновок про те, що проникаючи в середу конденсатора, хвиля, що біжить, відчуває таке ж заломлення і розсіювання, як і проникаючи через матеріальні плівки. Це вкотре підкреслює матеріальність електромагнітних стоячих хвиль. Довжина хвилі, що біжить, змінюється через заломлення або дифузії хвиль. Дифузію можна розглядати як випромінювання хвилею, що біжить, менш щільних хвиль. Випромінювання і викликає зміна швидкості хвиль, що рухаються, а зі зміною швидкості хвилі змінюється її довжина. Швидкістю серед стоячих хвиль мають не світлові промені, а промені, які відхиляються в електромагнітних полях і також проникають через матеріальні плівки. Ті самі хвилі, які змінюють напрямок руху під впливом стоячих хвиль, можуть лише зменшити свою швидкість, а й збільшити з допомогою вибору шляху найменшого опору. Збільшення опору руху може викликатися як атомами перешкод, а й електромагнітними хвилями. Це проявляється як фотомагнітний або як фотоелектронний ефект або як "червоне усунення". 2. Помітний вплив стоячих хвиль на викривлення руху хвиль, що біжать, починається зі швидкостей, вздовж напрямкуосциляції електричного поля стоячої хвилі, більших 0,68. При цьому вектор швидкості випромінюваної хвилі більше швидкості світлової хвилі. Світловий промінь викривляється проходячи поблизу планет не масою планет, а електромагнітними хвилями, що стоять, що оточують планету. 3. Наведені вище висновки дозволяють зробити висновок: всі відомі методи визначення залежності маси від швидкості , насправді визначають опору руху хвиль, яке і викликає відхилення траєкторії руху хвиль від прямолінійної. При цьому збільшується довжина хвилі (червоне усунення) і збільшується швидкість. Випромінювання Черенкова на екранах із розрізненням кольору (довжини хвилі) і фіксує це явище. А сутність цього явища криється у взаємодії біжать і стоячих хвиль. Компоненти векторних швидкостей визначені і , отже співвідношення можна записати як: звідки слід: (6). Відповідно до закону Фур'є для хвиль проникаючих у середовища більш щільні серед менш щільних , справедливо визначення фазового запізнення виразом: (7). Вирішуючи спільно рівняння 6 та 7 отримаємо: . Врахуємо, що середньоквадратичне значення вектора швидкості визначається виразом: [5]. При цьому довжина хвилі визначиться виразом: (8) Вирішуючи рівняння 8 спільно з рівняннями 5 отримуємо нелінійний коефіцієнт, залежний тільки від однієї компоненти швидкості рухомого потоку хвиль . Тим самим встановлюється пропорційність довжини хвилі від часу спостереження її руху. Позначимо. Цей коефіцієнт просто визначається отриманим фазовим портретом і спрощується визначення довжини хвилі в середовищі стоячих хвиль формулою: .або(8) У формулі 8 порівнюються швидкості рухів хвиль, що спостерігаються, в обурених середовищах, тому виключаються всі парадокси, пов'язані з часом. Тут час, як параметр, який характеризує рух хвилі,є абсолютним і може порівнюватись тільки з еталонним значенням. Якщо замість часу застосувати частоту, перетворюючи час по Хевісайду: , Отримаємо співвідношення швидкостей: Уявна одиниця вказує на ортогональність лінійної і кругової швидкостей. Це і дозволяє стверджувати, що, при взаємодії хвиль, що біжать зі стоячими, утворюється вихровий шнур зі змінною довжиною хвилі. Цей вихор і залишає на екранах кольорові сліди, які в експериментах з хвилями Черенкова. Цей вихор вабить у свій рух тіла, які зчіплюються з ним електромагнітними силами. Однак зв'язок тіл із цим вихором не є голономним, тому виключається парадокс, пов'язаний зі скороченням довжини тіл зі швидкістю. Якщо початок координат на фазовому портреті поєднати зі значенням швидкості і , то можна стверджувати, що при швидкості хвильової потік, що біжить взаємодіючи зі стоячими хвилями проникає через статичні електромагнітні поля не зменшуючи довжину хвилі. На екрані залишається темна пляма. Так поводиться лише «темна матерія». . На чорно-білому люмінофорі спостерігається лише блакитна хвиля у площині. Якщо досвід Кауфмана провести з екраном, що розрізняє колір, ми побачимо концентричні кольорові траєкторії, фіолетова траєкторія буде відповідати найбільш короткій хвилі. З малюнка 2 випливає: Траєкторія руху вихрового шнура є параболою. Відхилення від параболи при малих x викликано методом фіксації цієї траєкторії, який дозволяє спостерігати лише хвилі з обмеженим діапазоном довжин, спостерігаються лише хвилі оптичного вікна. При прискоренні хвиль довжина хвилі зменшується, при гальмуванні хвиль їх довжина збільшується. Перший випадок спостерігається як «червоне усунення», другий як «ультрафіолетове усунення» або як ефект Доплера. Для більшої наочності наведено малюнок 3