Вектор - намагніченість - Велика Енциклопедія Нафти та Газа
Вектор – намагніченість
Величина вектора намагніченості, очевидно, аналогічна вектору поляризації. Наявність вектора намагніченості означає, що елементарний обсяг гірського середовища, потрапляючи до зовнішнього магнітного поля, створює своє власне магнітне поле. [31]
Поворот вектора намагніченості однодоменної частки здійснюється тільки в тому випадку, коли на неї діє зовнішнє поле досить великої напруженості для подолання енергетичного бар'єру, зумовленого тим, що вектор при повороті має пройти напрямок важкого намагнічування. [33]
Напрямок вектора намагніченості спінових магнітних моментів у реальних кристалах не є довільним. Справа в тому, що в кристалах феромагнетика існують кристалографічні напрямки легкого та важкого намагнічування. Для намагнічування монокристалічного зразка вздовж однієї з осей легкого намагнічування потрібно витратити меншу енергію, ніж такого ж намагнічування вздовж осі важкого намагнічування. Різниця енергій намагнічування вздовж легкої та важкої осей називається енергією анізотропії. Магнетики, у яких існує одна вісь легкого намагнічування, називаються легковісними, на відміну від легкоплощинних, які мають площину осей легкої анізотропії. [34]
При цьому вектор намагніченості відхиляється від напрямку поля у бік найближчої осі легкого намагнічування. [35]
Отже, вектор намагніченості під впливом різних видів анізотропії набуває найбільш стійкого напрямку. Під дією зовнішнього магнітного поля у напрямках векторів кожного магнітного домену виникають зміни і таким чином з'являється намагніченість. Відомі два основні типи процесів зміни напряміввекторів намагніченості. [36]
При цьому вектор намагніченості, як видно з рівнянь (2.15) і (4.58), антипаралелен векторам Н і В. Якщо розглядати речовину як поєднання елементарних магнітів, які розташовуються впорядковано під дією зовнішнього магнітного поля, то діамагнітні властивості були б незрозумілі. Проте електронна теорія легко пояснює походження діамагнетизму. [37]
Однорідна прецесія вектора намагніченості при феромагнітному резонансі не завжди стабільна. У граничному разі при збудженні нескінченно малим однорідним полем в однорідно намагніченому феритовому еліпсоїді дійсно виникає однорідна прецесія. Завжди існуючі флуктуації магнітного моменту, обумовлені тепловими коливаннями системи спинів і тепловим випромінюванням резонаторної системи, можуть лише спотворити цей рух, але не можуть порушити його. При нескінченно малому збудженні вважатимуться, що рух вектора намагніченості М обумовлено як впливом НВЧ поля, і термічним збудженням, причому обидва чинника діють незалежно. [38]
Процес обертання векторів намагніченості кристалів повністю оборотний. Енергія, що витрачається на обертання вектора намагніченості, визначається константою анізотропії К. Процес намагнічування на цій стадії відбувається тим легше, чим менше константа магнітної анізотропії. [39]
Що називається вектором намагніченості і як він пов'язаний з індукцією магнітного поля. [40]
Подібним чином вектор намагніченості в правильно підібраній системі координат, що обертається, може здійснювати набагато простіший рух, ніж в лабораторній системі. Щоб перейти до кількісного розгляду питання, необхідно подивитися, як змінюється основне рівняння руху М (1.24) під час переходу досистеми, що обертається. Взагалі кажучи, ми вирішили утримуватися в цій книзі від докладних викладок, однак у цьому випадку висновок рівнянь можна виправдати як надзвичайною важливістю результату для подальшого викладу, так і тим, що, незважаючи на його простоту, результат не є очевидним. [41]
Поясніть, чому вектор намагніченості в тонких магнітних плівках знаходиться в площині плівки. [42]
Тут М – вектор намагніченості, Неф – середнє магнітне поле, що діє на окремий елементарний магнітний момент. [43]
Поясніть, чому вектор намагніченості в тонких магнітних плівках знаходиться в площині плівки. [44]
Аналогічно цьому вектор намагніченості М (його можна було б назвати вектором магнітної поляризації) дорівнює магнітному моменту одиниці об'єму. [45]