Лінеаризована теорія - Велика Енциклопедія Нафти та Газа, стаття 1
Лінеаризована теорія
Лінеаризована теорія призводить до катастрофічно неправильних результатів при Мх 1 (див. рівняння (5.1.26)); причини цього суто математичні, а чи не фізичні, оскільки порядки величин деяких членів оцінили неправильно. [1]
Лінеаризована теорія тонких оболонок, заснована на гіпотезі Кірхгофа-Лява. [2]
Відповідно до лінеаризованої теорії в області течії (нижній напівпростір) існує потенціал швидкостей ф, що задовольняє рівняння Лапласа. На поверхні, що глісує, відома нормальна або, що еквівалентно, вертикальна швидкість. Якщо у разі встановленого руху продовжити течію у верхній напівпростір, то виявиться, що течія у всьому просторі є течією навколо тонкого крила. При цьому підйомна сила гліссирующей поверхні дорівнює половині підйомної сили тонкого крила, а точки застосування цих сил збігаються. [3]
Термін лінеаризована теорія зручний, хоча дещо претензійний. Читачеві необхідно усвідомити, що під ним криється лише твердження у тому, що з усіх використаних прийомів розв'язання системи рівнянь ( 6 - 20) найкращі результати дає метод послідовних наближень. Можна використовувати інші методи, наприклад раніше розглянутий графічний чи досить неточний метод спроб і помилок, запропонований вперше Колберном і Хогеном ( 1984) у статті з даного питання. [4]
У лінеаризованій теорії гліссування всі граничні умови зносяться на площину, що збігається з незбуреним рівнем рідини. Найбільш суттєві похибки рішення виникають при цьому в малих областях у передніх кромок глісуючих поверхонь, де насправді є тонкі бризкові струмені. У лінеаризованій теорії останнімвідповідають нескінченні швидкості. [5]
За лінеаризованою теорією надзвукового обтікання, центр тиску трикутного крила знаходиться від вершини на відстані а/3 його висоти. [6]
У лінеаризованій теорії надзвукового обтікання тонкого профілю коефіцієнт підйомної сили не залежить від форми профілю, а від загального кута атаки і числа М, 1 потоку, що набігає. [7]
У лінеаризованій теорії надзвукового обтікання тонкого профілю коефіцієнт підйомної сили не залежить від форми профілю, а тільки від загального кута атаки та числа fAx 1 потоку, що набігає. [8]
У лінеаризованій теорії надзвукового обтікання тонкого профілю коефіцієнт підйомної сили не залежить від форми профілю, а тільки від загального кута атаки і числа М 1 потоку, що набігає. [9]
Оскільки вивчається лінеаризована теорія , вважатимуться, що а, Р і f i - лінійні функції щодо та їх похідних. [10]
Ханг-та, Лінеаризована теорія суперкавітаційного обтікання підводного крила зі струменевим закрилком, Праці американського товариства інженерів-механіків, сер. [11]
Нас цікавитиме лінеаризована теорія завдання чистого кручення, і ми слідуватимемо міркуванням останньої частини § 5.1. Так як константа єс не впливає на кінцевий результат у лінеаризованій задачі, то в наступних викладках вважатимемо її рівною нулю. [12]
Зворотні методи в лінеаризованій теорії обтікання повністю кавітуючих гідропрофілів, Праці американського товариства інженерів-механіків, сер. [13]
Відповідно до лінеаризованої теорії масопередачі в багатокомпонентних сумішах розрахунок складу потоків, що йдуть, проводиться на основі експериментальних і теоретичних залежностей з кінетики та гідродинаміки в псевдобінарних сумішах. [14]