Мезонне поле - Велика Енциклопедія Нафти та Газа, стаття 3
Мезонне поле
Відмінність між скалярним і псевдоскалярним полями з'являється при визначенні енергії взаємодії мезонного поля з нуклеонами або легкими частинками, які мають напівцілий спин і описуються спинор-ними функціями. [31]
У розділі 2 обґрунтовується зроблений нами вибір лагранжіана взаємодії нуклонів із мезонним полем. [32]
Залишається поки що остаточно невирішеним і питання про характер зв'язку нуклонів з мезонним полем. Є підстави припускати, що при невеликих енергіях (екш - кілька сотень мега-електрон-вольт) основне значення має псевдовекторний зв'язок, а при високих енергіях - псевдоскалярний. Це, мабуть, свідчить про те, що поблизу серцевини нуклону щільність мезонів велика, а в периферії мезонної атмосфери нуклону циркулюють мезонні струми, що зумовлюють псевдовекторний зв'язок. Ці струми, мабуть, відповідальні і створення спинового магнітного моменту нуклонів. [33]
У нерелятивістському наближенні псевдоскалярна теорія призводить до появи в гамільтоніані системи нуклон плюс мезонне поле енергії взаємодії, що містить множник a – Vla, де a – спин нуклону. [34]
Янг і Міллс [1] вперше спробували побудувати теорію сильних взаємодій на основі векторного мезонного поля , яке є компенсуючим полем, необхідним для забезпечення інваріантності та відношенню до поворотів в ізоспіїо-вому просторі із залежною від координат фазою. [35]
Аналогічна тензорна структура виникає у разі, коли струми билинейны по скалярним мезонним полям . [36]
Тут віртуальні мезони вводяться як зручний спосіб розгляду (опису) взаємодії нуклонів за допомогою мезонного поля. Якщо повідомити нуклондодаткову енергію (наприклад, у зіткненні з іншими нуклонами), замість віртуального я-мезону нуклоном може бути випущений реальний я-мезон. [37]
Так само у протона виникає додатковий позитивний магнітний момент, зобов'язаний магнітному моменту позитивно зарядженого мезонного поля. [38]
У роботі [2] були отримані підступні рівняння для завдання одного нуклону, що взаємодіє з псевдоскалярним мезонним полем, і проведена в них перенормування маси і заряду. Таким чином, на конкретному прикладі буде проілюстрований метод виключення нескінченностей, не пов'язаний з теорією збурень. [39]
Дірака матриці, тр - матриці ізотопічного спину нуклонів, фр (х) - трикомнонентне мезонне поле, що є пссвдоскаляром у звичайному і вектором - в ізотопіч. Обидва ці види ЬВЗ задовольняють суч. Вибір між цими двома можливими взаємодіями утруднений тим, що через велику величину константи зв'язку неможливо використовувати стандартну теорію збурень для розрахунків конкретних ефектів. Тому порівняння теорії з досвідом може бути здійснено лише в окремих випадках. [40]
Вираз (4.4) дає правильні рівняння руху: рівняння Шредінгера для нуклонного поля та рівняння КГФ для мезонного поля, змінене лТЧ – взаємодією. [41]
Таким чином, вираз (14) представляє виправлення до маси нуклону за рахунок взаємодії з мезонним полем. [42]
У роботі [1] була отримана точна система підступних рівнянь для завдання одного нуклону, що взаємодіє з нейтральним псевдоскалярним мезонним полем. При цьому однак рівняння були записані у формі, мало зручній для проведення перенормування власної маси і заряду. [43]
Тоді [л є статичною щільністю ядерних зарядів (нуклеонів: протонів, нейтронів), що породжують мезонне поле. Незважаючи на те, що теорія мезонних ядерних сил зустрілася з низкою труднощів і не може вважатися закінченою, все ж таки рівняння (141) виражає основні фундаментальні закономірності ядерних взаємодій. [44]
Найбільш цікавою особливістю симетричної теорії є те, що, як можна бачити з формули (18.12), нейтральне мезонне поле нейтрону рівне і протилежне за знаком нейтрального мезонного поля протона. [45]