Опис - напруга - Велика Енциклопедія Нафти та Газа, стаття, сторінка 1
Опис - напруга
Опис напруг, прикладених у точці, значно спрощується, якщо їх пов'язати з основними осями. Залежно від значень сг1 ( сг2 і а3 існують різні напружені стани. У загальному випадку ах Ф о2 f a3, при цьому реалізується тривісний напружений стан. При ах сг2 - О3 виникає гідростатичний стан. При двох рівних і третьому відмінному від нуля значення про стан називається циліндричним.
Опис напруг, прикладених у точці, значно спрощується, якщо їх пов'язати з основними осями. Залежно від значень оі а2 та а3 існують різні напружені стани. У випадку аг ф о2 / а3, у своїй реалізується трехосное напружений стан. При ог а2 а3 виникає гідростатичний стан. При двох рівних і третьому відмінному від нуля значеннях стан називається циліндричним. [2]
При описі напруги застосовувався базис, який, як стверджувалося, вморожений досліджуваний матеріал. [3]
Таким чином, для опису напруги, що діють на координатних площинах, що проходять через будь-яку точку, достатньо мати шість величин ах, Си, аг гху Tyv гхг - тгс Туг Ti / званих компонентами напруг в цій точці. [4]
Таким чином, для опису напруги, що діють на координатних площинах, що проходять через будь-яку точку, достатньо шести величин ож, (Ту, аг, т: ху тцх, тхг - тгд:, гуг тгу. [5]
На перший погляд здається, що це може ускладнити опис напруги. [6]
ОБОЛОНКА ТЕОРІЯ - напрям у теорії пружності та будівельної механіки, основна мета якого полягає в описі напруг і деформацій, що виникають під дією зовнішніх навантажень в оболонці. Оболонка - тверде тіло, обмежене двомаповерхнями, яке має малої в порівнянні з іншими характерними розмірами товщиною. [7]
У книзі використовуються характеристичні вектори та системи відліку, вморожені в матеріал, що деформується, як основа для опису напруги та деформації. Метод, що розвивається за допомогою цього апарату, дозволяє читачеві самостійно формулювати прийнятні реологічні рівняння стану і обчислювати основні характеристики відповідних матеріалів для умов однорідного напруженого стану з урахуванням минулої історії потоку. Детально розглядаються високоеластичне відновлення, релаксація напруги, ефекти Вейссенберга та інші явища та властивості, що становлять інтерес для аналізу механічної поведінки полімерних рідин. [8]
Питання про те, як розуміти стан постійної напруги в середовищі, що змінює форму, виникає при прагненні дати опис напруги, що не залежить від будь-якого квазітвердого руху тіла (стор. [9]
Реологічні рівняння стану, отримані та досліджені в попередніх розділах, є, мабуть, найпростішими рівняннями, придатними для опису напруги, що виникають в пружних тілах і рідинах при кінцевих деформаціях. Є підстави вважати, що рівняння каучукоподобного тіла, насправді, відбивають властивості каучуку та інших полімерів у високоеластичному стані ( порівн. [10]
Самі ж рейнольдсові напруги відіграють в динаміці атмосферної циркуляції, особливо в доданку / год в рівнянні (22.6), дуже активну роль (див. § 10 і 11), створюючи місцями негативну в'язкість, що живить кінетичною енергією квазізональні струменеві. Без включення в модель цього явища (у тому числі за нині вже застарілого опису напруг Рейнольдса, як дисипативних сил) навряд чи можливо скільки-або якісне відтворення зональної циркуляції атмосфери. [12]
Самі ж рейнольдсові напруги відіграють у динаміці атмосферної циркуляції, особливо в складованому FX у рівнянні (22.6), дуже активну роль (див. § 10 і 11), створюючи місцями негативну в'язкість, що живить кінетичною енергією квазізональні струмені. Без включення в модель цього явища (у тому числі за нині вже застарілого опису напруг Рейнольдса як дисипативних сил) навряд чи можливо скільки-небудь якісне відтворення зональної циркуляції атмосфери. [13]
Розглянуті попередніх параграфах приклади показують, що у різних майданчиках, які проходять через певну точку навантаженого тіла, діють різні напруги, але вони закономірно пов'язані друг з одним. У загальному випадку, при будь-якому навантаженні, сукупність всіх можливих напруг в околиці точки (на всіх майданчиках, що проходять поблизу точки) визначається шістьма величинами (числами), які є компонентами симетричного тензора другого рангу. Тензорами зручно користуватися при описі напруги та інших фізичних величин. [14]
Найбільш загальні математично можливі співвідношення напруга – деформація необов'язково є похідними від однієї скалярної функції. Наприклад, із класичної теорії пружності добре відомо, що введення деформаційно-енергетичної функції зменшує кількість незалежних пружних констант у співвідношеннях напруга – деформація. Очевидно, вельми малоймовірно, щоб реально існувало пружне середовище (у тому сенсі, що напруга є однозначна функція деформації), яка водночас була б негіпопружною. У цьому випадку змінних Т, було б достатньо для опису напруги, але не термодинамічного стану, щодосить дивно. Якщо це так, то різницю між пружними і гіпопружними твердими тілами швидше математичне, ніж фізичне. [15]