Середній час - осіла життя - Велика Енциклопедія Нафти та Газа
Середній час - осіле життя
Середній час осілого життя обернено пропорційно ймовірності переходу частки на місце дірки, а дірки - на місце частинки. [1]
Цей середній час осілого життя молекул різко зменшується зі зменшенням позитивного тиску і особливо зі зростанням негативного тиску і підвищенням температури. [2]
Під час кристалізації збільшується середній час осілого життя молекул рідини (II. Кристалізація одиниці маси, рідини супроводжується виділенням деякої кількості теплоти - питомої теплоти кристалізації - рівної питомій теплоті плавлення. [3]
Під час кристалізації збільшується середній час осілого життя молекул рідини (11.1.6.8), упорядковується їх рух, який поступово перетворюється на теплові коливання біля деяких середніх положень – вузлів кристалічних ґрат. Для будь-якої хімічно чистої рідини цей процес йде за постійної температури кристалізації ТК. Кристалізація одиниці маси рідини супроводжується виділенням деякої кількості теплоти - питомої теплоти кристалізації - рівної питомій теплоті плавлення. [4]
Під час кристалізації збільшується середній час осілого життя молекул рідини (11.1.6.8), упорядковується їх рух, який поступово перетворюється на теплові коливання біля деяких середніх положень – вузлів кристалічних ґрат. Кристалізація одиничної маси рідини супроводжується виділенням деякої кількості теплоти - питомої теплоти кристалізації, - рівної питомій теплоті плавлення. [5]
Графіки залежності ймовірності переселення та середнього часу осілого життя частки від температури зображені на рис. 34.2. Видно, що зростанням температури середній час осілого життя дужешвидко зменшується, а ймовірність переселення частки на місце дірки зростає. [6]
Графіки залежності ймовірності переселення та середнього часу осілого життя частки від температури зображені на рис. 34.2. Видно, що зі зростанням температури середній час осілого життя дуже швидко зменшується, а ймовірність переселення частки на місце дірки зростає. [7]
Графіки залежності ймовірності переселення та середнього часу осілого життя частки від температури зображені на рис. 34.2. Видно, що зростанням температури середній час осілого життя дуже швидко зменшується, а ймовірність переселення частки на місце дірки зростає. [8]
Графіки залежності ймовірності переселення та середнього часу осілого життя частки від температури зображені на рис. 34.2. Видно, що зі зростанням температури середній час осілого життя дуже швидко зменшується, а ймовірність переселення частки на місце дірки зростає. [9]
Коефіцієнт D залежить від властивостей рідини, властивостей частинок, що дифундують, температури. Його чисельне значення виражається формулою D а2 / (Зт), де а – середнє переміщення молекул (середня відстань між молекулами), г – середній час осілого життя молекули. [10]
Дифузія у твердому тілі описується рівнянням Фіка (52.12), проте коефіцієнт дифузії D визначається іншими факторами. Головну роль дифузії грає рух вакансій. Позначимо: т - середній час осілого життя атома у вузлі ґрат, rf - усунення атома при перескоку. Зрозуміло, що приблизно дорівнює основним періодам кристалічної решітки. [11]
У лінійних полімерах молекулярна сітка внаслідок низької енергії складових її зв'язків дуже чутлива до зовнішніх впливів. Вузли такої сітки постійно руйнуються і з'являються знову, флуктуюючи за обсягом зразка. Концентрація подібних вузлів ташвидкість їх переміщень за обсягом зразка (або середній час осілого життя) без механічного поля є однозначна функція температури у всіх трьох станах полімеру - склоподібному, високоеластичному і в'язкотекучому. У перехідній області зі склоподібного у високоеластичний стан через кооперативний характер цього процесу концентрація вузлів і середній час їх осілого життя поряд з температурою визначатиметься також масштабом кооперативності переходу. [12]
Фішер [43] пропонує для будь-якої рідини розрізняти три типи структур залежно від часу усереднення. Для швидких процесів (розсіювання електронів) з характерним часом, набагато меншим за середній період коливання атомів, істотна миттєва структура рідини. Для процесів, характерний час яких набагато більше середнього періоду коливання атомів, але набагато менше середнього часу осілого життя атома в тимчасовому положенні рівноваги, істотна середня структура ближнього оточення атома, що виходить усередненням миттєвої структури за періодом коливань. Для повільних рівноважних процесів істотна середня структура ближнього оточення атома, отримана усередненням миттєвої структури за середнім часом осілого життя атома. [13]
Приблизно в 1923 р. ми з Ю. Б. Харитон займалися питаннями так званої критичної адсорбції, і Яків Ілліч брав найжвавішу участь в обговоренні наших результатів і в плануванні подальших дослідів. Саме в цій роботі у додатку до вивчення поведінки адсорбованого на певній певерхности атома він ввів уявлення про середній час осілого життя атомів, застосувавши для визначення цього часу знамениту формулу Больцмана. Вже пізніше, в 1926 р., свої міркування про поведінку атомів на поверхні він узагальнив і наатоми в обсязі – виникла френкелівська теорія теплового руху, дифузії та в'язкості у твердих та рідких тілах. Двадцятирічні дослідження в цій галузі були узагальнені Яковом Іллічем в унікальній монографії Кінетична теорія рідин, створення якої можна по праву вважати науковим подвигом вченого. [14]
Френкель образно назвав часом осілого життя. Потім вона перескакує на місце дірки та приєднується до іншого псевдоядра. Ці процеси відбуваються випадковим чином, різні частинки переходять з одного стану в інший протягом різних проміжків часу, але при величезній кількості частинок можна ввести поняття про середній час осілого життя т як про проміжок часу, протягом якого не змінюється структурна конфігурація псевдоядер, що характеризує ближній порядок. [15]