БАГАТОШЛУНІ ДІЕЛЕКТРИЧНІ ПОКРИТТЯ
Поверхні дзеркал, що використовуються як високовідбивні ла - зерні дзеркала або розщеплювачі пучків, зазвичай виготовляють методом осадження, або напилення, багатошарових діелектричних покриттів на плоску або викривлену оптичну поверхню матеріалу підкладки, наприклад скла [3, 4]. Той самий метод може бути використаний для зменшення коефіцієнта відображення поверхонь оптичних елементів (нанесення антивідбиваючого, або просвітлюючого покриття) або для виготовлення таких оптичних елементів, як інтерференційні фільтри або поляризатори. Покриття зазвичай наносять у вакуумній камері шляхом випаровування певних діелектричних матеріалів, які конденсуються потім на підкладці у вигляді тонкої плівки. Широке використання багатошарових діелектричних покриттів для оптичних лазерних елементів пов'язане з тим, що шари цих покриттів виготовляються з прозорих матеріалів і тому можуть витримувати високу інтенсивність лазерного випромінювання. Цим вони відрізняються від тонких металевих плівок (наприклад, Ag або Аі), які також виробляють вакуумним осадженням і часто використовуються для звичайних оптичних елементів. Дійсно, метали та металеві плівки мають сильне поглинання (5-^10 %) в діапазоні від ближньої ІЧ - до ультрафіолетової областей спектру і не часто використовуються як матеріали для лазерних дзеркал. Однак слід зазначити, що втрати на поглинання в цих матеріалах стають набагато нижчими в діапазоні від середньої до далекої ІЧ-області, наприклад, на довжині хвилі 10,6 мкм С02 лазера. Тому для цього спектрального діапазону часто застосовують високовідбивні мідні дзеркала з покриттям із золота або поліровані мідні дзеркала.
Розглянемо оптичну підкладку, наприклад, скляну, покриту кількома шарами, що мають поперемінно.високий пн і низький п показники заломлення в порівнянні з показником заломлення підкладки, п8. Якщо товщини шарів 1Н і 1Ь такі, що пн1н = пь1ь = А,0/4, де Х0 - певна довжина хвилі, то для падаючого випромінювання з довжиною хвилі X = Х0 напруженості електричного поля хвиль, відбитих на всіх межах розділу, складаються у фазі . Розглянемо, наприклад, дві межі шару із високим показником заломлення (див. рис. 4.8а). Відповідно (4.3.1), коефіцієнт відображення для напруженості електричного поля при переході від області низького до області високого показника заломлення негативний, а напруженість електричного поля відчуває фазовий зсув фг = я при відображенні. Навпаки, коефіцієнт відбиття при переході від області високого до області низького показника заломлення позитивний, а фазовий зсув напруженості відбитої хвилі дорівнює нулю. Якщо оптична товщина шару з високим показником заломлення пн1н дорівнює А,0/4, то набіг фази після його проходження у прямому та зворотному напрямках дорівнює ф2 = 2Ын = 2(2ппн/Х)1н = я. Це означає, що дві відбиті від шару хвилі будуть мати одну і ту ж фазу, а відповідні напруженості
ПРИНЦИПИ ЛАЗЕРІВ
Лазерне різання та гравірування у Києві
Гравіювання по металу проводиться на професійному устаткуванні. Гравіювання з високою деталізацією використовується для оформлення подарунків, пам'ятних речей.
ПРОСТОРА І ТИМЧАСОВА КОГЕРЕНТНІСТЬ ТЕПЛОВИХ ДЖЕРЕЛ СВІТУ
У цьому розділі наводиться короткий опис когерентних властивостей світла, що випромінюється звичайною лампою (лампою розжарювання або газонаповненою лампою). Оскільки світло в цьому випадку зумовлене спонтанним випромінюванням багатьох атомів, по суті.
РІВНЯННЯ ІОНІЗАЦІЙНОГО БАЛАНСУ
Внаслідок зіткненьчастинок з електронами обсягом електричного розряду відбувається постійне утворення електронів та іонів. Ударна іонізація здійснюється присутніми в розряді гарячими електронами, тобто тими, енергія яких більша за …