Залишкова взаємодія - Велика Енциклопедія Нафти та Газа, стаття, сторінка 1
Залишкова взаємодія
Залишкова взаємодія призводить до виникнення парних кореляцій між нуклонами. Пояснимо тепер зроблене наприкінці попереднього пункту зауваження, чому, незважаючи на ці кореляції, наближення самоузгодженого поля можна застосувати до ядра навіть при великих залишкових взаємодіях. Припустимо, що залишкову взаємодію в ядрі вимкнено. Тоді нуклони строго розташуються по оболонкових станах, причому через принцип Паулі в кожному заповненому стані зможе знаходитися лише один нуклон. Тепер увімкнемо залишкову взаємодію. Воно, звичайно, прагнутиме змінити стани нуклонів. [1]
З урахуванням залишкових взаємодій стан окремого електрона в атомі говорити не доводиться. Тепер у системі зберігаються і можуть мати певні значення повна енергія та повні моменти імпульсу – орбітальний та спиновий. [2]
Як згадувалося раніше, будь-яка залишкова взаємодія між нуклонами обмежує застосовність чистої одночастинної моделі (яка просто заповнює знизу догори стану за моделлю оболонок) і вводить змішування конфігурацій. Попарні взаємодії створюють особливе змішування конфігурацій, аналогічне виявленому для електронів провідності в металах і введеному для пояснення явища надпровідності. Така взаємодія впливає на енергії основного та низьколежачих збуджених станів, не торкаючись, взагалі кажучи, спини та парності, визначених за моделлю оболонок. Облік принципу Паулі ускладнює навіть такий наближений математичний аналіз завдання, тому наводиться лише короткий якісний опис деяких результатів, суттєвих для ядер. [4]
Величина V Е і є то залишкова взаємодія, до-роофеноменологічно вводиться у моделі парних кореляцій. У (8) опущені малі спін-орбітальні поправки. [5]
Одне з найбільш істотних проявів залишкової взаємодії - спарювання між нуклонами в ядрі і ядерна надплинність (див. Надплинна модель ядра), Одночасткова О. [6]
Чиста одночастинна модель, що обговорювалася в розділі Г, використовує залишкові взаємодії для того, щоб сукупність парного числа ідентичних нуклонів з однаковими квантовими числами п, I і / давала рівний нулю сумарний момент кількості руху. [7]
Подивимося, як ця картина видозмінюється при врахуванні залишкової взаємодії UOCT між електронами. [8]
Парні кореляції надпровідного типу виникають у ядрі з допомогою т.зв. залишкової взаємодії між нуклонами, тієї частини реального нуклону: нуклонної взаємодії, яка не включена в самоузгоджений потенціал порівн. Така пара подібна до куперівської пари електронів з протилежними імпульсами в надпровіднику. [9]
Для більш точного збігу теорії з досвідом необхідний облік залишкової взаємодії між нуклонами. [10]
Для більш точного збігу теорії з досвідом необхідний облік залишкової взаємодії між нуклонами. [11]
Як правило, Uocr сп-орб так що в основному необхідно враховувати залишкову взаємодію, що призводить до залежності рівнів атомів від повних значень орбітального L і спинового S моментів. [12]
У наступному наближенні враховуються електричні взаємодії між електронами як так званої залишкової взаємодії. [13]
Оскільки стани оболонкової моделі слід вважати справедливими в найнижчому порядку, ми можемо розрахувати вплив залишкової взаємодії як повстання першого порядку. [14]
У міру того як ще більше нуклонів або дірок додається до замкнутих оболонок, викликане залишковими взаємодіями змішування конфігурацій призводить до постійних сфероїдальних деформацій ядра, і збуджені стани тепер краще розглядати як обертальні. Така ж метаморфоза має місце і в молекулярній спектроскопії: оскільки молекула С02 лінійна, вона має чотири коливальні ступені свободи і два обертальні, у нелінійної молекули Н20 - три коливальні ступені свободи і три обертальні. Випрямлення молекули, таким чином, переводить обертання коливання. Бора і Моттельсона [14], показує, що спектр А125 можна інтерпретувати як систему обертальних станів, що спирається на перші чотири внутрішніх стани. Формула ( 5) недійсна при К 1 / 2; в цьому випадку необхідно користуватися набагато складнішим виразом, який призводить навіть до перетину обертальних станів. [15]