Брахістохрона в центральному полі
Завдання про брахистохроні в центральному полі тяжіння є модифікацією класичної задачі про брахистохрон (короткий, час), запропонованої в 1696р. Йоганном Бернуллі і яка зіграла велику роль у розвитку варіаційного обчислення.
1. Класичне завдання про брахістохрон
У цьому випадку часT=T[y( . )], необхідний матеріальній точці для руху вздовж кривої, яка є графіком функціїy=y(x) (x[0,x1]), виражається такою формулою:
(g- прискорення вільного падіння). Сформульована проблема призводить до дослідження на екстремум функціоналуT[y( . )] .
2. Постановка задачі про брахистохрон у центральному полі тяжіння
деr- відстань від точки до центру тяжіння. Дослідження даної задачі та виведення функціоналу часу руху зручно проводити у полярній системі координат, причому без обмеження спільності можна спростити постановку задачі. Розглянемо центральне поле тяжіння на площині з центром у точціO. Нехай на площині дано колоBрадіусуr0 з центром у точціO. Розглянемо дві точкиP,QB, причомуPB. Введемо полярну систему координат (r) з центром у точціOтак, щоб точкаPмала координати (0,r0) . Нехай точкаQмає координати (r1) (r1r0) (рис.2).

3. Виведення функціоналу часу руху
Виходитимемо із закону збереження енергії
Отже, закон збереження енергії має вигляд:
звідки за допомогою простих перетворень отримуємо, що
Диференціал дуги у полярній системі координат виражається формулою
яку можна записати у вигляді
Інтегруючи, отримуємо функціонал
Таким чином, сформульована задача про брахистохрон у центральному полі тяжіння призводить до дослідження на мінімум функціоналуT[r( . )]. Для знаходження мінімуму функціоналуT[r( . )] має сенс застосовувати чисельні методи.
На рис.3 зображено поле оптимальних траєкторій для r0 = r1 = 1 , побудоване чисельне.
4. Ізохрони
Ведуться роботи
На рис.4 зображені ізохрони – лінії рівного оптимального часу.
У створенні цієї сторінки брала участь студентка УрДУ Камнєва Л.В.